在图1中 ，我们将稳定的 ，轴对称的，区域流谱叠加在从航天器的第一个33个轨道中得出的磁场2的背景图 。该流量由赤道射流支配 ，赤道射流会引起大蓝点（赤道的集中田的区域）附近的强烈世俗变化 ，因为与该位置相关的磁场被向东扫荡 。由于其在产生世俗变异中的主要作用1,2,3,12，Juno航天器13最近的一组轨道是针对该地区的。
首先，我们产生了一个新模型 ，包括来自这些靶向通行证的磁场观测（以及随后在行星其他区域上的其他轨道） 。该模型是使用与图1中模型相同的方法（方法和参考文献2）产生的 。一个通过 ，PJ02（PJ代表Perijove）没有获取任何数据，因此与早期模型的32个轨道相比 ，数据赋予轨道的数量为41；请注意 ，我们用所使用的最后一个轨道（即33个轨道模型（图1）和42-轨道模型来指代这些模型。与33个轨道模型相比，所得的42个轨道模型的全局不合适为492 nt（与411 nt相比（为了比较 ，观测值的根平方（R.M.S.）田间强度为282,000 nt）；在位置周围的一个盒子内（图2） ，与675 nt（R.M.S.野外强度为393,000 nt）相比，失误为934 nt ，而赤道射流的最大速度为0.64 cm s -1 ，而0.86 cm s -1则为0.64 cm。因此，我们与42个轨道数据集获得的拟合要比早期的33个轨道数据集较差 ，尤其是在该点附近 ，表明稳定流动的性能较差，而随着传球跨越的时间间隔增加 。相反，我们可能已经期望 ，随着以后的添加 ，由于这些通行证在现场的高度较高，因此样本较弱的场 。除了在30°S以南的南半球（流量分辨率较差）外 ，流量曲线非常相似。但是 ，在42个轨道溶液中，赤道喷射速度降低了26％ ，这表明该流量可能随时间而变化 。图2a中残留物的模式为这种可能性提供了额外的支持：我们可以识别出空间相邻但在现场具有相反签名残差的时间对的一对 ，尤其是PJ19和PJ36， 以及PJ24和PJ38 。如果通过时的实际流速大于一个通过的稳定流量解决方案 ，而另一个通过时 ，则相邻的残差将导致相邻通行证。
为了检查流速变化的可能性，我们允许流量在通过通行的基础上变化 。我们通过将速度量表因子应用于每次通过的流量（方法）来做到这一点 。速度尺度因子不会改变流量曲线 ，而是简单地扩展了其幅度。通过这样做 ，我们找到了调整后的流速，可以最适合特定的通行证，但是对于不同的通行证 ，流速可能会有所不同 。这些调整后的流速代表每个特定通过的2016.5基线时代的平均流速 。在图2B中 ，我们显示了在每次通过施加速度量表因子后的残差。残留物减少了，尤其是对于当地西部的通行证 。盒子内的不合适是721 nt ，稳定流溶液的差异降低了40％ 。可以将这种差异降低视为仅通过改变流速就可以实现的最大值。但是 ，只有在我们可以找到与逐个通行速度尺度因子一致的时变流量时，这种变化才是物理上合理的 ，换句话说 ，随着时间变化的流动，可以产生每次通过的相应平均流速。相反 ，不同的速度量表因子（或平均流速速度）可能相互不一致 。
我们通过将通过逐速速度量表因子与简单的正弦曲线变化的流量模型拟合 ，单个时期且没有阻尼（方法）来检查这种流程是否存在 。我们从该分析中省略了PJ01，因为该轨道在基线时代不到2个月的时间内超过了斑点 ，因此对流动的变化不敏感（在这两个月内 ，流动将降低小于0.05°）。最佳拟合解决方案如图2和图2所示 。2C和3：它的期限为3 。8年，并在24.8％的框内降低了差异。正如预期的那样，通过逐一基准的差异降低差异很大（图3b） ，因为这些通过速度尺度因子与统一差异很大的速度量因子的通过 ，其拟合度将超过其拟合度，而不是通过接近统一的因素的通过 。请注意 ，图3显示了磁场的径向分量的残差 ，而不是磁场的三个组件，因为径向分量更容易以流速的变化来解释 。但是 ，在少数情况下 ，该场的其他成分显示出比径向分量的降低要大得多，尤其是pj24的radial分量（尤其是磁场的东部成分）。换句话说 ，图2中的残差与图3中的差异降低之间不一定是一对一的对应关系 。将图2a与2C进行比较 ，我们可以看到，前面讨论的一对段落（PJ19和36和36 ，36和24和24和24和38）的残差大大减少了 。对于大多数通行证 ，图3b中的红色条（正弦模型的归一化不合适）位于灰线以下，对应于1（42个轨道稳定流量模型的归一化不合适），但两个通行证（PJ26和PJ37）（PJ26和PJ37）良好的灰线表明它们与Sinusoid Model aft Sinusoid Model Bats flow Flow Steceptect natuse frol for nof Steacte flow Flow Flow稳定。这两个通行证是盒子内最东方的通行证 。PJ37需要的流速几乎比PJ36和PJ38高15％ ， 尽管在时间上毗邻PJ37 ，在空间上并未与PJ37相邻，这表明可能需要流动中的其他空间复杂性 。相反 ，PJ26的流动速度较慢 ，而不是正弦模型而不是为了额外的时间复杂性而争论的正弦模型。额外的复杂性可以采用出现多个波或波浪阻尼的形式。如果我们的结果偏向这两个通过，我们重复正弦拟合 ，如图3A所示 。对大多数剩余通过的拟合 ，尤其是PJ24和靶向通行证（PJ36，PJ38 ，PJ39 ，PJ41和PJ42） 。正弦拟合期的周期仅从3.8年更改为4.1岁。
大约4年的周期表明，这是扭转振荡或Alfvén波 ，而不是例如MAC（磁性固定型 - 科里奥利群）波14 ，它的周期很长 。还提出了扭转振荡作为木星木核的云水平变异性的起源15：与扭转振荡相关的区域剪切可能会调节深内部的热通量，这可能导致观察到的云水平上观察到的红外发射的变化 。扭转振荡的波速由R.M.S.确定磁场的分量的值，垂直于旋转轴10（在平均值上占据平均值和感兴趣的纬度带）。对于赤道周围±10°的赤道带（深赤道射流的纬度范围） ，我们发现MT为0.9 RJ 。这对应于10-2 ms -1的AlfVén波速度 。
振荡的周期当然取决于其波数K ，我们没有直接观察。如果云水平的变异性是由于扭转振荡引起的，则可以从这些变化的长度尺度估算波数 ，从而在10至15范围内产生无量纲的波数krj/2π（参考文献15） 。但是 ，在这里，我们正在检查单个赤道波动 ，而不是一组跨越各种纬度的扭转振荡 。对于赤道射流 ，可以考虑一个无量纲的波数（尽管这将基于射流的方位角范围，而不是在s方向上的波数）产生了大约15年的时期：也就是说 ，这是这里发现的四倍。
但是 ，我们的估计值可能太小：在低于0.9 rj的深度下，该场的强度很强 ，但是由于deptth16的电导率迅速增加 ，因此无法从外部观察到的潜在场可靠地估计该深度的磁场 。其次，强烈的小规模磁场（将在卫星高度的观测值中被几何衰减）可以进一步增加 。
4年的时间对应于场强度MT，类似于与位置本身相关的场强 ，因此 ，波浪可能是沿着与该位置相关的野外线（很大程度上朝S方向上的磁场）传播的局部alfvén波，而不是轴向对称的旋转振荡 ，在这种情况下可能会激发较长的周期性周期性的周期性振动。
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